无锡2205双相不锈钢的热变形行为简单介绍

铸态2205双相不锈钢的流变应力曲线的初始阶段，应力增加很快，这与材料内的位错密度不断增加及形成小角度晶界有关，表现在真应力一真应变曲线上为单纯的应力增加。当应力达到峰值之后则存在两种类型的变形曲线。一种是当位错的累积及相消达到动态平衡时，表现在真应力一真应变曲线上是峰值应力之后的稳态应力。另一种类型为当应力超过峰值之后先下降然后达到稳态值，这是由于在峰值应力所对应的峰值应变下材料内部的位错密度累积达到一临界值，己能提供动态再结晶形核所需要的驱动力，试样中发生动态再结晶，表现在变形曲线上流变应力先下降直到达到饱合应力.再结晶形核过程可由最后分析的结果说明，他认为当位错密度超过一临界值时将发生动态再结晶。

发生动态再结晶时的临界位错密度不仅与变形条件有关，而且与晶界特征(晶界能量及晶界的可动性)也有关。晶界能越小、晶界的可动性越大，越易形成再结晶核心.根据Mendia及其它一些学者的研究结果，在铸态双相不锈钢中的两相界面普遍存在K-S关系，正是由于这种约束使铸态双相不锈钢在热变形时易在两相界面产生裂纹。而对于本论文所研究的铸态2205双相不锈钢来说，根据第四章的研究结果，它在高温加热时铁素体的形态逐惭从树枝晶态变为球形态，也就是在加热过程中铁素体与奥氏体之间的位向关系逐惭消失，从而使两相之间的变形的相容性增加，也增加了两相之间晶界的可动性。